Download Mecánica de medios continuos para ingenieros by X. O. OLIVELLA - C. A. BOSCH PDF

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  • March 28, 2017
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By X. O. OLIVELLA - C. A. BOSCH

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Antropologia del cerebro

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¿Dios Existe?

Temas tan controvertidos como el conflicto entre fe y razon, los valores comunes entre cristianos y ateos, el aborto, el papado de Juan Pablo II, los angeles caida del comunismo, los derechos humanos, los angeles naturaleza, l. a. solidaridad o l. a. autocritica de l. a. Iglesia fueron motivo del debate que en 2000 mantuvieron en Roma el entonces cardenal Joseph Ratzinger, hoy Benedicto XVI, y el filosofo ateo Paolo Flores d'Arcais desde posiciones claramente contrapuestas.

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6) se le denomina tensor gradiente espacial de la deformación o tensor gradiente (material) de la deformación inverso y viene caracterizado por: N O T A C I Ó N  −1 not F = X ⊗ ∇ Tensor gradiente espacial →  −1 ∂X i de la deformació n i, j ∈{1,2,3} Fij = ∂x j  Se considera aquí la forma simbólica del operador Nabla espacial ∇≡ ∂ eˆ i . ∂x i Obsérvese la diferencia de notación entre dicho operador espacial ( ∇ ) y el operador Nabla material ( ∇ ). 7) Las componentes explícitas del tensor F −1 vienen dadas por: [F ] −1  ∂X 1   ∂x1  X1    ∂ ∂ ∂  ∂X 2 = [X ⊗ ∇ ] =  X 2   = ∂x x1 ∂x 2 ∂x3   ∂% %%"%%% !

77) y, de forma similar, debido al propio carácter infinitesimal de las componentes de ε (ver Observación 2-16) resulta: 1 U −1 = (1 + ε$ ) −1 = 1 − ε = 1 − ( J + J T ) 2 %"%! 49) puede escribirse como: 1    Q = F ⋅ U −1 = (1 + J ) ⋅ 1 − ( J + J T ) =  2    ⇒ 1 1 1 T T T  = 1 + J − ( J + J ) − J ⋅ ( J + J ) = 1 + (J − J )  2 2% 2 %"%!  # %"%% ! 80) Observación 2-19 El tensor Ω es un tensor antisimétrico. En efecto: 1 T  T 1 T T Ω = (J − J ) = ( J − J ) = −Ω 2 2  Ω ji = −Ω ij i, j ∈{1, 2,3}  En consecuencia Ω tendrá nulos los términos de su diagonal principal, y su matriz de componentes tendrá la estructura:  0 [Ω] = − Ω12  Ω 31 Ω12 0 − Ω 23 − Ω 31  Ω 23   0  En el contexto de pequeñas rotaciones, el tensor Ω es un tensor que caracteriza la rotación ( Q = 1 + Ω ) y de ahí el nombre de tensor infinitesimal de rotación.

Si EYZ = 0 ⇒ La deformación no produce variación del ángulo de dos segmentos inicialmente situados en las direcciones Y y Z . 45) 41 2 Descripción de la deformación En la Figura 2-9 se presenta la interpretación física de las componentes del tensor material de deformación sobre un paralelepípedo elemental en el entorno de una partícula P con aristas orientadas según los ejes coordenados. 49) es única para cada tensor F y se denomina descomposición polar por la izquierda ( F = Q ⋅ U ) o descomposición polar por la derecha ( F = V ⋅ Q ) y a los tensores U y V tensores derecho e izquierdo de estiramiento, respectivamente.

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